Please enable JavaScript.
Coggle requires JavaScript to display documents.
静电场中的导体 (引起静电感应现象 (感应电荷又影响原有电场), 金属导体的特点 (内有大量自由自由电子), 孤立导体形状对电荷分布的影响…
静电场中的导体
引起静电感应现象
感应电荷又影响原有电场
金属导体的特点
内有大量自由自由电子
孤立导体形状对电荷分布的影响
曲率越大，电荷越密集
静电平衡
静电平衡时导体的性质
（1）导体时等势体，表面是等势面
（2）导体内部没有静电荷，电荷只能分布在其表面上【高斯定理】
（3）在导体外，仅靠导体表面的点的场强方向与导体表面垂直，场强大小与导体表面对应点的电荷密度成正比
定义
导体中的电子不做宏观运动（没有电流），则导体处于静电平衡状态[相对的]
最简单的静电平衡
电中性（孤立）导体：周围没有带电体时，它的内部及其表面上静电荷的体密度为零（不显电性)，从而内部各点场强为零，是一种最简单的静电平衡状态
充分必要条件
导体内部各点场强为零
电容器及其电容
电容器电容的计算
（1）设两极板分别带电±Q
（2）求两极板间的电场强度（电介质种类）
（4）由C=Q/U求C
（3）求两极板间的电势差U
电容器
球形电容器
圆柱形电容器
平行板电容器
电容器的连接
并联
串联
孤立导体的电容
孤立导体的电势与所带电荷成正比
意义
使导体电势升高一个单位所需的的电荷
C=q/V【单位：法拉、微法、皮法】
封闭金属壳内外的静电场
壳内空间的场
壳内空间无点电荷
（1）金属壳的内表面处处没有点电荷（σ=0），电荷只能分布在外表面
（2）壳内空间各点场强为零【即电势处处相等】
壳内空间有带电体
静电平衡下，导体壳内所带电荷与壳内电荷的代数和为零
壳外空间的场
壳外空间无带电体
（1）壳内带电体在壳外间接引起电场
（2）导体壳接地时，壳外空间场强处处为零
壳外空间有带电体
（1）接地导体壳外壁电荷并非处处为零
（2）导体接地时，壳外电场不受壳内电场影响，只由壳外情况决定【电动力学将给出严格证明】
带电体系的静电能
电势能
相对量，且属于一定系统
静电能
自能
互能
意义
任何物体的带电过程，都是电荷之间相对移动的过程，所以在形成带点系统的过程中，外力必须克服电场力做功【适用能量转换和守恒定律】
静电感应：导体由于受到电场的作用而使其自由电荷重新分布
内部各点：指宏观点（即物理无限小体积元），对于微观点，如电子附近的一个几何点，不一定满足
E
=0
此条件在电荷不受静电力的情况下成立，即导体内部可移动的电荷所受一切力的合力为零
面模型：场强在带电面上的突变？
所受静电力！？
结论不受导体课壳外电场影响—— —— ——【静电屏蔽现象】
两个结论！？
两个任意形状的、相互靠近的导体组合，不受周围导体的影响，组成一个电容器，每一个导体就是该电容器的一个极板
电容器的静电能：W=A=Q²/2C;W=QV/2;W=CV²/2
